热扩无缝钢管但当它用于如下几种状况时则会碰到较大成绩：强旋流旋流数大于；浮力流；重力分层流；曲壁鸿沟层；低数活动；圆射流。为了使规范ε模子更好地与实行符合，人们对它停止了批改以及改良。起首是从新思考ε方程的源项加以批改。再便是把等系数不作为常数而作为听从某种纪律的函数。进一步则是抛却各向异性假如，不必标量粘性系数观点，以为是张量，此中也是张量，是走样率的函数；或者是按肯定实践阐发给出应力与等量间的关系式来取代原本的表白式本文用来计较的代数应力模子便是属于后一种状况。实践上很多湍流活动都是各向异性的，脉动在某一偏向上强，其余偏向较弱。

因而一些人不必表白式及的观点，间接求解应力的输运方程。应力的输运方程，见第章式，为但此方程组明显不是封锁系统，因为此中蕴含未知的联系关系项，如三阶联系关系项以压强应变联系关系项。嬰使方程组封锁，用湍流模仿类似。平日采纳二阶矩封锁法停止模仿，其准绳是：思考各项的物理意义；用量纲阐发观点；高阶联系关系项只关涉到低阶联系关系项时，思考沿断面散布，因而热扩无缝钢管对均匀流的干扰比后者小，容许更洪流平的类似；模仿要具备可达到性，即模仿后不患上孕育发生不正当景象；大标准涡负担动能输运，小标准涡只负担粘性耗散，因尔后者的各向异性主要一些。模仿后的雷诺应力方程为则湍动能满意下式+代数应力模子代数应力模子的隐式模式在项目中，对下面的湍流应力模子方程进前进一步的简化，失去了湍流代数应力模子等人起首提 出了代数应力模子的想象。

其首要思绪是想法将雷诺应力的微分方程简化为代数表白式，以淘汰须请求解微分方程的个数，同时又保留湍流各向异性的特征。因为微分方程中含导数的是对流项以及分散项，因而要把微分方程酿成代数方程，使对流项以及分散项不呈时下方程中。按照下面的思绪，类似假设，雷诺应力的对流及分散线性地反比于淄动能的对流以及分散，即：再思考雷诺应力方程及方程可患上：由量纲阐发能够进一步写出：大概可逐个清算后患上式即为类似的雷诺应力代数方程。这个类似假如的输运比于的输运，并没有严酷的论据。起初，又作了种简化类似，即间接假设应力的天生以及耗散达到部分均衡，即类似以为：对流非常散零。对应力方程而言，据此可患大将Ⅱ模化后的款式代人可患上,由式，进一步失去，并令，后可患上式即类似的代数应力方程湍流代数应力模子的显式模式上述模子方程中，雷诺应力别离呈时下方程的两侧，故称为隐式代数模子。隐式代数应力模子利用较为胜利，但一般为利用于支流偏向较较着的物理量的梯度变革与其余偏向比拟能够疏忽不计，能够进一步简化隐式模子，失去显式模子。但是，热扩无缝钢管对支流不较着或者部分应变率较大的活动。